فيزياء المفاعلات النووية

فيزياء المفاعلات النووية هي فرع من العلوم التي تتعامل مع دراسة التفاعل التسلسلي وتطبيقه لتحفيز معدل الانشطار النووي المضبوط في مفاعل نووي لإنتاج الطاقة. تستخدم معظم المفاعلات النووية التفاعل التسلسلي لتحفيز معدل الانشطار النووي المضبوط في المواد الانشطارية، التي تطلق الطاقة والنيوترونات الحرة على حد سواء. يتألف المفاعل من تجميع للوقود النووي (قلب المفاعل)، وعادة ما يكون محاطًا بمهدئ نيوتروني مثل الماء العادي، والماء الثقيل، والغرافيت، وهيدريد الزركونيوم، ومجهزًا بآليات مثل قضبان التحكم التي تتحكم بمعدل التفاعل.^[1][2][3]

تشتمل فيزياء الانشطار النووي على العديد من المراوغات التي تؤثر على تصميم المفاعلات النووية وسلوكها. تعرض هذه المقالة نظرة عامة على فيزياء المفاعلات النووية وسلوكها.

الحرجية

في المفاعل النووي، تمثل تجمعات النيوترونات في أي لحظة دالة معدل إنتاج النيوترون (الناتجة عن عمليات الانشطار) ومعدل خسائر النيوترون (الناتجة عن آليات امتصاص عدم الانشطار والتسرب من النظام). عندما تبقى تجمعات النيوترون في المفاعل ثابتة من جيل لآخر (وهو ما يخلق عددًا كبيرًا من النيوترونات الجديدة المفقودة)، يصبح تفاعل الانشطار التسلسلي ذاتي الاستدامة ويُشار إلى حالة المفاعل بأنها «حرجة». عندما يتجاوز إنتاج المفاعل النيوتروني الخسائر، والتي تتسم بارتفاع مستوى الطاقة، ويعتبر «فوق المستوى الحرج»، وعندما تسود الخسائر، فإنه يعتبر «دون المستوى الحرج» ويبدي طاقة متناقصة.

«صيغة الستة عوامل» هي معادلة توازن دورة حياة النيوترون، وتشمل ستة عوامل منفصلة، يكون ناتج هذه المعادلة مساويًا لنسبة عدد النيوترونات في أي جيل إلى الجيل السابق، يُعرف هذا المعامل بمعامل التضاعف الفعال k، ويُشار له أيضًا برمز K_eff، ويُعبر عنه بالمعادلة  k = Є L_f ρ L_th f η، إذ يمثل Є «معامل الانشطار السريع»، L= «معامل عدم التسرب السريع»، ρ= «احتمال الهروب التجاوبي»،L_th = «معامل عدم التسرب الحراري»، f= «معامل استخدام الوقود الحراري»، η= «معامل إعادة الإنتاج». تُرتَّب عوامل هذه المعادلة تقريبًا حسب احتمال حدوث انشطار نيوترون تكوّن أثناء عملية حرجة. كما ذًكر سابقًا، k = (النيوترونات المنتجة في جيل)/(النيوترونات المنتجة في الجيل السابق). بعبارة أخرى، يكون مستوى المفاعل حرجًا عندما تكون قيمة k تساوي 1؛ ودون المستوى الحرج عندما تكون قيمةk  أقل من 1؛ وفوق المستوى الحرج عندما تكون قيمة k أكبر من 1.

تمثل التفاعلية تعبير الانحراف عن الحرجية. δk = (k − 1)/k. يكون المفاعل حرجًا عندما δk=0، ودون المستوى الحرج عندما δk أقل من 0، وفوق المستوى الحرج عندما δk أكبر من 0. يُرمز للتفاعلية أيضًا بالرمز اليوناني رو (ρ). يُعبر عن التفاعلية بشكل عام بالأعداد العشرية أو النسب المئوية أو نظام بي سي إم (لكل مئة ألف) من حاصل قسمة التغير في معامل التضاعف الفعال على معامل التضاعف الفعال (Δk/k). عند التعبير عن التفاعلية ρ بوحدات نسبة النيوترون المتأخر β، تُدعى الوحدة دولار.

إذا رمزنا لعدد النيوترونات الحرة في قلب المفاعل بـN ومتوسط عمر كل نيوترون بـ τ(قبل إفلاته من القلب أو امتصاص النواة له)، فإن المفاعل سيتبع المعادلة التفاضلية (معادلة التطور).

${\displaystyle {\frac {dN}{dt}}={\frac {\alpha N}{\tau }}}$

يمثل الرمز α ثابت التناسب، و${\displaystyle dN/dt}$ معدل تغير عدد النيوترونات في قلب المفاعل. يصف هذا النوع من المعادلة التفاضلية النمو الأسي أو التضاؤل الأسي، اعتمادًا على إشارة الثابت α، وهو العدد المتوقع فقط من النيوترونات بعد انقضاء متوسط عمر النيوترون:

${\displaystyle \alpha =P_{impact}P_{fission}n_{avg}-P_{absorb}-P_{escape}}$

تمثل P_impact هنا احتمالية مهاجمة نيوترون معين لنواة الوقود، وP_fission احتمالية أن يتسبب النيوترون بحدوث انشطار، بعد اصطدامه بالوقود، و P_absorbاحتمالية امتصاصه بواسطة شيء آخر غير الوقود، و P_escape احتمالية هروب النيوترون بترك قلب المفاعل بالكامل. تمثل n_avg متوسط عدد النيوترونات التي ينتجها حدث انشطار–تتراوح قيمتها بين 2 و3 لكل من اليورانيوم 235 والبلوتونيوم 239.

في حال كانت قيمة α موجبة، يُعتبر قلب المفاعل فوق المستوى الحرج وسينمو معدل إنتاج النيوترون إلى أن توقف عوامل أخرى هذا النمو. في حال كانت قيمة α سالبة، فيُعتبر قلب المفاعل دون المستوى الحرج وسيتقلص عدد النيوترونات الحرة في القلب على نحو مطرّد حتى يصل إلى التوازن عند الصفر (أو المستوى الطبيعي من الانشطار التلقائي). إذا كانت قيمة α تساوي صفرًا، يُعد المفاعل حرجًا ولا يتغير إنتاجه مع الوقت (0= dN/dt).

تُصمَّم المفاعلات النووية لتقليص احتمالية هروب النيوترون و امتصاصه بواسطة شيء آخر غير الوقود. تقلل المنشآت الصغيرة من احتمالية الهروب المباشر عن طريق تقليل مساحة سطح قلب المفاعل إلى أدنى حد، ويمكن أن تعكس بعض المواد (مثل الغرافيت) بعض النيوترونات مرة أخرى في القلب، مما يقلل من احتمالية هروب النيوترون بدرجة أكبر.

تعتمد احتمالية تسبب النيوترون بحدوث انشطار على الفيزياء النووية للوقود، وغالبًا ما يُعبر عنه كمقطع تصادم. وعادة ما يجري التحكم في المفاعلات عن طريق تعديل احتمالية امتصاص النيوترون بواسطة شيء آخر غير الوقود. يمكن وضع قضبان التحكم المصنوعة من مادة قوية الامتصاص للنيوترون مثل الكادميوم أو البورون في قلب المفاعل: يُفقد أي نيوترون يؤثر على قضيب التحكم من التفاعل التسلسلي، مما يقلل من قيمة α_.  يتحكم التاريخ الحديث لقلب المفاعل نفسه باحتمالية امتصاص النيوترون بواسطة شيء آخر غير الوقود.

مصادر البدأ

إن حقيقة كون التجميع فوق المستوى الحرج لا يضمن احتوائه على أية نيوترونات حرة على الإطلاق. يتعين وجود نيوترون واحد على الأقل «لضرب» التفاعل التسلسلي، وفي حال كان معدل الانشطار التلقائي منخفضًا بما فيه الكفاية قد يستغرق وقتًا طويلًا (في مفاعلات اليورانيوم 235 ، لمدة طويلة) قبل أن يُحدث تصادم النيوترون تفاعلًا تسلسليًا وإن كان المفاعل فوق المستوى الحرج. تحتوي معظم المفاعلات النووية مصدر نيوتروني «مشغل» يضمن وجود عدد قليل من النيوترونات الحرة في قلب المفاعل، ليبدأ التفاعل التسلسلي على الفور عندما يصبح قلب المفاعل حرجًا. من الأنواع الشائعة للمصدر النيوتروني المشغل خليط من انبعاثات جسيمات ألفا مثل الأمريسيوم 241 مع نظير خفيف الوزن مثل البيريليوم 9.

يجب استخدام المصادر الأولية الموضحة أعلاه مع قلوب المفاعلات الجديدة. بالنسبة للمفاعلات التشغيلية، تُستخدم المصادر الثانوية، وغالبًا ما تكون مزيجًا من الإثمد مع البيريليوم. يُنشَّط الإثمد في المفاعل وينتج فوتونات غاما عالية الطاقة، مما ينتج انحلالًا ضوئيًا من البيريليوم.

يخضع اليورانيوم 235 لمعدل صغير من الانشطار الطبيعي التلقائي، ولذلك دائمًا ما تُنتَج بعض النيوترونات حتى في مفاعل متوقف عن العمل تمامًا. عند سحب قضبان التحكم واقترابها للحالة الحرجة يزداد العدد بسبب الانخفاض التدريجي لامتصاص النيوترونات، حتى يصبح التفاعل التسلسلي ذاتي الاستدامة عند مستوى الحرجية. إشارة إلى أنه رغم توفير مصدر نيوتروني في المفاعل، ليس من الضروري بدء التفاعل التسلسلي، إلا أن الغرض الرئيسي منه هو تعطيل تجمعات النيوترون القابلة للاكتشاف بواسطة الأدوات، وبالتالي جعل النهج المتبع في التعامل مع التفاعلات الحرجة أكثر قابلية للرصد. يصبح المفاعل حرجًا في نفس موضع قضيب التحكم سواء كان المصدر محملًا أم لا.

بمجرد بدء التفاعل التسلسلي، يمكن إزالة مصدر المشغل الرئيسي من القلب لمنع الضرر الناجم عن التدفق النيوتروني المرتفع في قلب مفاعل التشغيل، وتبقى المصادر الثانوية عادة في مكانها الطبيعي لتوفير مستوى مرجعي أساسي للتحكم في الحرجية.

مقالات ذات صلة

• المفاعلات النووية حسب البلد
• فيزياء نووية
• انشطار نووي
• اندماج نووي

مراجع

موسوعات ذات صلة :

• موسوعة طاقة
• موسوعة طاقة نووية